Акустические волны в двухфракционных газовзвесях с фазовыми превращениями в одной из фракций

  • Автор:
  • Специальность ВАК РФ: 01.02.05
  • Научная степень: Кандидатская
  • Год защиты: 2011
  • Место защиты: Казань
  • Количество страниц: 111 с. : ил.
  • бесплатно скачать автореферат
  • Стоимость: 250 руб.
Титульный лист Акустические волны в двухфракционных газовзвесях с фазовыми превращениями в одной из фракций
Оглавление Акустические волны в двухфракционных газовзвесях с фазовыми превращениями в одной из фракций
Содержание Акустические волны в двухфракционных газовзвесях с фазовыми превращениями в одной из фракций
ГЛАВА 1. ОБЗОР СОСТОЯНИЯ ИССЛЕДОВАНИЙ ПО АКУСТИКЕ ГАЗОВЗВЕСЕЙ
ГЛАВА 2. АКУСТИЧЕСКИЕ ВОЛНЫ В ДВУХФРАКЦИОННЫХ ГАЗОВЗВЕСЯХ С ТВЕРДЫМИ ЧАСТИЦАМИ РАЗНЫХ МАТЕРИАЛОВ И РАЗМЕРОВ
§2.1 Линеаризованные уравнения возмущенного движения с учетом
ТЕПЛООБМЕНА
§2.2 ДИСПЕРСИОННОЕ СООТНОШЕНИЕ ДЛЯ ПЛОСКИХ, СФЕРИЧЕСКИХ И
ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ ВОЗМУЩЕНИЙ МАЛОЙ АМПЛИТУДЫ
§2.3 Равновесная и замороженная скорости звука. Асимптотики
КОЭФФИЦИЕНТА ЗАТУХАНИЯ. АНАЛИЗ ДИСПЕРСИОННЫХ КРИВЫХ
§2.4 Импульсные возмущения малой амплитуды в двухфракционных смесях ГАЗА С включениями разных теплофизических свойств и размеров
ГЛАВА 3. АКУСТИЧЕСКИЕ ВОЛНЫ В ДВУХФРАКЦИОННЫХ СМЕСЯХ ГАЗА С КАПЛЯМИ И ТВЕРДЫМИ ЧАСТИЦАМИ РАЗНЫХ МАТЕРИАЛОВ И РАЗМЕРОВ ПРИ НАЛИЧИИ ФАЗОВЫХ ПРЕВРАЩЕНИЙ
§3.1 Линеаризованные уравнения возмущенного движения с учетом
МЕЖФАЗНОГО ТЕПЛО- И МАССООБМЕНА
§3.2 Дисперсионное соотношение для плоских, цилиндричеких и
СФЕРИЧЕСКИХ ВОЗМУЩЕНИЙ МАЛОЙ АМПЛИТУДЫ
§3.3 Равновесная и замороженная скорости звука. Асимптотики
КОЭФФИЦИЕНТА ЗАТУХАНИЯ. АНАЛИЗ ДИСПЕРСИОННЫХ КРИВЫХ
§3.4 Импульсные возмущения малой амплитуды в двухфракционных
ПАРОГАЗОКАПЕЛЬНЫХ СМЕСЯХ С ТВЕРДЫМИ ЧАСТИЦАМИ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ОБОЗНАЧЕНИЯ
Латинский алфавит - амплитуда возмущения параметров г = р,(р,р,Т
- теплоемкость у-фазы или компоненты при постоянном давлении,
} = ,Г,0;
с2:, - теплоемкость дисперсной фазы / - типа, у = а, Ь,1 ;

£>1 - коэффициент бинарной диффузии;
/ - сила действующая со стороны несущей фазы на отдельную частицу у -типа, у = а, Ь,1
g - масса отдельной капли, частицы;
/ - мнимая единица;
I - удельная энтальпия у - фазы или компоненты у = 1, V ;
у(/1 - диффузионный поток пара к поверхности капли 2 ;
у'г - интенсивность конденсации на поверхности индивидуальной капли;
kj - концентрация у - ой компоненты газообразной фазы,у = V, О;
АТ*, К, А'** - комплексное волновое число, его действительная и мнимая (линейный коэффициент затухания) части;
I - удельная теплота парообразования;
т - отношение средних плотностей дисперсной и несущей фаз (массовое содержание дисперсной фазы);
т° - отношение истинных плотностей несущей и дисперсной фаз; п0] - число частиц у - типа в единице объема у = а,Ь,1;
N11 - число Нуссельта; р - давление;
9ц,, - тепловые потоки извне и изнутри к поверхности у- частицы
у = а,Ь,1;
" газовая постоянная ; - фазы или компоненты, у = 1, К,С г - координата;
б7г, - число Шервуда несущей фазы;
? - время;
Т} - температура у - фазы, у = 1,2а, 26,2/;
" темпсратура поверхности капли и температура насыщения;
- внутренняя энергия у - типа частиц у = а,Ь,1
V - скорость;
Греческий алфавит а у - объемное содержание у - фазы, у = 1,2а,26,2/;
Р - коэффициент аккомодации;
Р? - коэффициент массообмена несущей фазы с поверхностью капли;
Р„ - коэффициент теплообмена несущей фазы с границей раздела частиц у-типа, у = <з,6,/;
Р2" - коэффициент теплообмена частиц у - типа с границей раздела, у = а,Ь,1;
У - показатель адиабаты газа;
8у - радиусы включений у-типа, у = а,6,
Ху- коэффициент теплопроводности у - фазы, у = 1,2а, 26,2/; р - коэффициент динамической вязкости;
V - коэффициент кинематической вязкости; р, р - приведенная и истинная плотности;
т„, Ч* - время релаксации скоростей фаз и его комплексный аналог;
т7/> тгу - времена релаксаций температуры в у - фазе, у = 1,2а,26,2/ и его

Л2 = щ>
с2 Ы (і-/ют;а)(і-/сот;ь)
Уіаю * * * * 1Та'1Т2аТТЬТТ2Ь
г л
т,с->1
і+1 ~.
]=а>ь СР
Найдем отношение —*г
А| _ О|0
а: с '
Откуда
1+Уі X
т]Сі]
]=а,ъ ср 1 г'сох

/и с
] 2]
у=о,* Ср1 1 гС0Т7)

д(ю) = і+(Уі-ір=а'й С;)| 1

ІИ/2у
_/=а,4 Ср1 1 гС0Т7>
Тогда (2.2.12) перепишется в виде

V(©)£>(<»).
(2.2.13)
Полагая Ха2оі<®'аю> получаем следующее дисперсионное
J-a,b
соотношение, описывающее распространение плоских, цилиндрических и сферических возмущений

= у(со)0(в)), (2.2.14)
с,к.

Г(со) = 1+ I
J-a.b 1 2 С) Т

Рекомендуемые диссертации данного раздела