Электрический взрыв проводников в сильном продольном магнитном поле как источник горячей металлической плазмы высокой плотности

  • автор:
  • специальность ВАК РФ: 01.04.13
  • научная степень: Кандидатская
  • год, место защиты: 2000, Санкт-Петербург
  • количество страниц: 138 с. : ил.
  • автореферат: нет
  • стоимость: 240,00 руб.
  • нашли дешевле: сделаем скидку
  • формат: PDF + TXT (текстовый слой)
pdftxt

действует скидка от количества
2 диссертации по 223 руб.
3, 4 диссертации по 216 руб.
5, 6 диссертаций по 204 руб.
7 и более диссертаций по 192 руб.
Титульный лист Электрический взрыв проводников в сильном продольном магнитном поле как источник горячей металлической плазмы высокой плотности
Оглавление Электрический взрыв проводников в сильном продольном магнитном поле как источник горячей металлической плазмы высокой плотности
Содержание Электрический взрыв проводников в сильном продольном магнитном поле как источник горячей металлической плазмы высокой плотности
Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления
Оглавление
Введение
Г лава 1. Литературный обзор
1.1. Области применения плотной высоко-температурной плазмы металлов и экспериментальные исследования, посвященные ее получению при мощных электроразрядных
процессах
1.2 Способы получения плотной высокотемпературной плазмы
металлов
1.3. Влияние продольного магнитного поля на электрический взрыв
проводников
1.4 Постановка задачи работы
Глава 2. Оценки возможности дополнительного нагрева и ускорения плазмы при электрическом взрыве проводников продольном магнитном поле.
2.1 Модельные задачи, демонстрирующие возможность нагрева и ускорения плазмы при ее стационарном движении в магнитном поле
2.2 Численное моделирование нестационарного движения плазмы с постоянной проводимостью в сильном продольном магнтном поле
2.3 Энергобаланс плазмы, расширяющейся в продольном магнитном поле
2.4 Влияние начальных параметров режима электического взрыва проводника на процесс взаимодействия поверхностных слоев плазмы с
продольным магнитным полем
Глава 3. Экспериментальная установка.

3.1. Требования к магнитной системе для получения сильных магнитных полей 7 О
3.2. Генератор импульсных токов ГИТ-50-1600 как источник питания магнитной системы для получения сильных магнитных полей
3.3. Требования к образцам для экспериментов по электрическому взрыву в сильном продольном магнитном
поле
3.4.Конструкция модуля для взрыва проводника
3.5.Схема электрических измерений
3.6.Схема диамагнитных измерений
3.7.Оптические измерения.
3.7.1. Регистрация собственного свечения плазмы
электрического взрыва
3.7.2 Фотографирование плазмы проводника в проходящем
свете
Глава 4. Результаты экспериментов по электрическому взрыву в продольном магнитном поле.
4.1. Сводка результатов электрических диамагнитных и оптических измерений
4.2. Анализ экспериментальных результатов
Глава 5. Численное моделирование процесса нагрева плазмы электрического взрыва в продольном магнитном поле.
5.1. Постановка задачи
5.2. Описание расчетной модели
5.4. Выбор модели электропроводности плазмы
Заключение
Список литературы
Введение.
Электрический взрыв проводников (именуемый в дальнейшем ЭВП) традиционно является одним из способов получения высокотемпературной плазмы металлов. Это объясняется принципиальной простотой установок для ЭВП, представляющих собой обычно контур, содержащий накопитель энергии, коммутатор, токоподводящие цени и собственно взрываемый проводник. Поскольку речь идет о плазме металлов, в дальнейшем подразумевается, что взрыв происходит в среде, не содержащей значительных количеств газа (вакууме).
Однако реализация процесса вклада энергии в проводник пропусканием через него электрического тока наталкивается на ряд трудностей. Одна из них связана с геометрическими особенностями системы типа цилиндрического проводника, взаимодействующего с собственным магнитным полем. В области микросекундных времен, как показано в работах [1-2], электрический взрыв, как правило, связан с магнитно-гидродинамическими (МГД) неустойчивостями, приводящими к распаду проводника на жидкометаллические фрагменты, разделенные плазменными областями. В этих областях перенос заряда осуществляется электронами, энергия которых существенно выше тепловой. Энергия электронов передается жидкому металлу и испаряет его. На финальной стадии процесса формируется сильно неоднородная область, состоящая из смеси плазмы, паров металла и неиспарившегося материала проводника. Вследствие шунтирования канала дуговым разрядом, развивающимся в наружных слоях, дальнейший вклад энергии в плазму становится неэффективным.

Х=х/х0. Характерная длина х0 определяется выражением х0 = Р01(аВ). Уравнения для переменных и и Р имеют вид:
сіи и2
(2.4)
аХ р

- и в0ІІ +Р

(1Р_

(2.5)

Здесь фигурирует характерный параметр д0=р0иЦр0,
пропорциональный отношению удельной кинетической энергии направленного движения плазмы к давленшо в начале координат.
Для дальнейших вычислений удобно ввести новую переменную у = Р/и , после чего система уравнений (2.4) и (2.5) переходит в уравнение для этой переменной:
Решение задачи Коши для уравнения (2.6), полученное методом разделения переменных, имеет вид:

(2.6)

Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления

Рекомендуемые диссертации данного раздела