Размерные эффекты и релаксационные явления в квазиодномерных проводниках с волной зарядовой плотности

  • автор:
  • специальность ВАК РФ: 01.04.10
  • научная степень: Докторская
  • год, место защиты: 1999, Москва
  • количество страниц: 135 с. : ил.
  • автореферат: нет
  • стоимость: 240,00 руб.
  • нашли дешевле: сделаем скидку
  • формат: PDF + TXT (текстовый слой)
pdftxt

действует скидка от количества
2 диссертации по 223 руб.
3, 4 диссертации по 216 руб.
5, 6 диссертаций по 204 руб.
7 и более диссертаций по 192 руб.
Титульный лист Размерные эффекты и релаксационные явления в квазиодномерных проводниках с волной зарядовой плотности
Оглавление Размерные эффекты и релаксационные явления в квазиодномерных проводниках с волной зарядовой плотности
Содержание Размерные эффекты и релаксационные явления в квазиодномерных проводниках с волной зарядовой плотности
Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления
1 ВВЕДЕНИЕ
2 ВЛИЯНИЕ РАЗМЕРОВ ОБРАЗЦОВ ТаБ.з НА КИНЕТИКУ ВОЛНЫ ЗАРЯДОВОЙ ПЛОТНОСТИ
2.1 Постановка задачи
2.2 Технология изготовления малых образцов и контактов к ним
2.2.1 Изготовление образцов малых поперечных размеров
2.2.2 Изготовление контактов
2.2.3 Методика измерений
2.3 Влияние поперечных размеров образцов на температурную зависимость линейной проводимости ТаБз
2.3.1 Сдвиг и уширение пайерлсовского перехода
2.3.2 Скачкообразные изменения линейной проводимости малых образцов
2.3.3 Размытие скачкообразных зависимостей сопротивления в наиболее тонких образцах
2.4 Влияние поперечных размеров на форму вольт-амперных характеристик и величину порогового поля начала скольжения ВЗП
2.5 Влияние поперечных размеров на спектр узкополосной генерации
2.6 Обсуждение результатов
2.6.1 Когерентность ВЗП в малых образцах
2.6.2 Происхождение роста порогового поля
2.6.3 Происхождение скачкообразных изменений проводимости
2.6.4 Возможные механизмы деградации пайерлсовского перехода при уменьшении толщины образца
2.7 Выводы
3 МЕЗОСКОПИЧЕСКИЕ ВАРИАЦИИ ПОРОГОВОГО ПОЛЯ В МАЛЫХ ОБРАЗЦАХ ТаЭз
3.1 Постановка задачи
3.2 Образцы, методы измерений и обработки результатов
3.3 Результаты измерений
3.4 Обсуждение результатов
3.5 Выводы
4 ВЛИЯНИЕ ПОПЕРЕЧНОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ НА ДВИЖЕНИЕ ВОЛНЫ ЗАРЯДОВОЙ ПЛОТНОСТИ В СТРУКТУРЕ КВАЗИОДНОМЕРНЫЙ ПРОВОДНИК-ДИЭЛЕКТРИК-ПРОВОДНИК
4.1 Постановка задачи
4.2 Экспериментальные методы
4.2.1 Подложки и образцы
4.2.2 Методика измерений
4.3 Эффект поля в ЗМЪБез
4.4 Эффект поля в ТаБз
4.5 Обсуждение результатов
4.6 Выводы
5 РЕЛАКСАЦИЯ МЕТАСТАБИЛЬНЫХ СОСТОЯНИЙ ВЗП В Тавз И ИЬЗез
5.1 Постановка задачи
5.2 Экспериментальные методы
5.2.1 Методика изучения изменений пространственного распределения фазы ВЗП при изменении температуры
5.2.2 Методика изучения логарифмической релаксации проводимости
5.3 Пространственное перераспределение фазы ВЗП при скачкообразном изменении сопротивления образцов
5.4 Релаксация метастабильных состояний в ТаЭз
5.5 Релаксация метастабильных состояний в МЬЭез
5.6 Обсуждение результатов
5.7 Выводы
6 КВАНТОВЫЙ КРИП ВЗП В ТОНКИХ ОБРАЗЦАХ Та83
6.1 Постановка задачи
6.2 Экспериментальные методы
6.2.1 Криогенная аппаратура
6.2.2 Электрометрическая аппаратура
6.2.3 Образцы и контакты
6.3 Экспериментальные результаты
6.4 Обсуждение результатов
6.5 Выводы
7 НИЗКОТЕМПЕРАТУРНАЯ ПРОВОДИМОСТЬ КРИСТАЛЛОВ Тк83 ОБЫЧНЫХ РАЗМЕРОВ
7.1 Постановка задачи
7.2 Экспериментальные методы и образцы
7.2.1 Криогенная аппаратура
7.2.2 Электрометрическая аппаратура
7.2.3 Программное обеспечение
7.2.4 Образцы и контакты
7.3 Температурная эволюция скорости крипа ВЗП
7.3.1 Грязные образцы
7.3.2 Чистые образцы
7.4 Обсуждение результатов
7.5 Выводы
8 ЭФФЕКТЫ СИЛЬНОГО ПИННИНГА В НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОМ КРИПЕ ВЗП В ТаБз
8.1 Постановка задачи
8.2 Экспериментальные методы
8.3 Результаты измерений
8.4 Обсуждение результатов
8.5 Выводы
9 ЗАКЛЮЧЕНИЕ
3. МЕЗОСКОПИЧЕСКИЕ ОСЦИЛЛЯЦИИ ПОРОГОВОГО ПОЛЯ
ТаЭз от Д(ЗОО)1/2 (кривая (а)) и Д(ЗООК)1/3 (кривая (б)). График, соответствующий гипотезе одномерного пиннинга 3.5(6), плохо согласуется с линейной зависимостью, предсказываемой уравнением 3.5, и соответствует отрицательной величине Урв. Что касается зависимости, отвечающей нульмерному пиннингу 3.5(а), то за исключением данных для наиболее длинного образца, длина которого / = 24 мкм, по-видимому, превышает Гц, данные остальных образцов согласуются с линейным соотношением, описываемым уравнением 3.4, что свидетельствует о реализации нульмерного пиннинга. Экстраполяция ЩЗООК) —> 0 дает (V),,) (Гг)
ким образом, экспериментальные результаты соответствуют реализации нульмерного пиннинга в исследуемых образцах.
Гипотеза о происхождении флуктуаций Гг поддерживается также сходством экспериментальных данных с результатами компьютерного моделирования, представленными на рис. З.З(е).
Относительная величина флуктуаций зависит от того, насколько близко система ведет себя к нульмерной ВЗП с пиннингом, описываемым простой синусоидальной зависимостью. В последнем случае, описываемом уравнением 3.2, стандартное отклонение бУр = /(Гг — (Гг))2} по_ рядка самой величины Гг и, как может быть легко показано, составляет (4/7г — 1)2{Тг) ~ 0,52(Гг) и не зависит от числа примесей. Так как флуктуации пропорциональны среднему, то и форма Уг(Т) не зависит от числа примесей (по аналогии с флуктуациями сопротивления мезоскопических систем).
На рис. 3.6 представлена зависимость относительных флуктуаций порогового поля от длины образца, наблюдающаяся экспериментально. Измеренные величины увеличиваются при уменьшении / в соответствии с ожидаемым поведением для характерной длины фазовой корреляции Ь\ ~ 10 мкм и при I -» 0 приводят к оценке 5Нг/{Гг) = 0,15 ± 0,05. Эта величина значительно меньше, чем 0,52 ожидаемая для случая синусоидального потенциала. Частично этот эффект может быть связан с недостаточной статистикой флуктуаций. Так обработка 100 независимых кривых Гг(Т), полученных тем же методом моделирования, что и кривая ^) на рис. 3.3, дала величины 5Гг/(Гг), разбросанные в интервале 0,4-0,6. Тем не менее, эти величины по-прежнему значительно выше экспериментально наблюдающейся величины 0,15 ± 0,05.Отсюда можно заключить, что экспериментальные результаты даже при I <С Гц не соответствуют пиннингу жесткой ВЗП на примесях с синусоидальным потенциалом пиннинга. Отклонения от идеальной модели поведения ВЗП могут быть
Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления

Рекомендуемые диссертации данного раздела