Вопросы динамики солнечной атмосферы и классических сред

  • автор:
  • специальность ВАК РФ: 01.03.02
  • научная степень: Докторская
  • год, место защиты: 1998, Москва
  • количество страниц: 305 с.
  • автореферат: нет
  • стоимость: 240,00 руб.
  • нашли дешевле: сделаем скидку
  • формат: PDF + TXT (текстовый слой)
pdftxt

действует скидка от количества
2 диссертации по 223 руб.
3, 4 диссертации по 216 руб.
5, 6 диссертаций по 204 руб.
7 и более диссертаций по 192 руб.
Титульный лист Вопросы динамики солнечной атмосферы и классических сред
Оглавление Вопросы динамики солнечной атмосферы и классических сред
Содержание Вопросы динамики солнечной атмосферы и классических сред
Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления

Содержание
Введение
1 Фрагментация и перенос магнитных полей в подфотосфер-ных слоях Солнца
1.1 Фрагментация магнитного поля на силовые трубки в под-фотосферных слоях Солнца
1.2 Равновесное распределение параметров
1.3 Решения для малых возмущений
1.4 Численные оценки размеров магнитных трубок
1.5 Физическая интерпретация решений и некоторые замечания
1.6 Скорости всплывающих магнитных потоков
2 Неравновесие магнитных трубок и корональные выбросы массы
2.1 Модельные представления о происхождении корональных выбросов
2.2 Феноменологическая модель коронального выброса
2.3 Основные уравнения для трубки
Йотеря равновесия поднимающейся скрученной трубки
2.5 Изгибная неустойчивость
2.6 Потеря массы трубки
2.7 Полость и выброс
2.8 Выводы
3 Токовые слои в солнечной атмосфере и их диагностика по характеристикам излучения
3.1 Физические условия в области пересоединения и модель пинчевого токового слоя
3.2 Характеристики радиоизлучения пинчевых токовых слоев

3.3 Излучение пинчевых токовых слоев в ультрафиолетовом диапазоне
3.4 Связь характеристик радио и ультрафиолетового излучения от токового слоя
3.5 Локализация нулевых точек в модели двух диполей с учетом фонового поля
3.6 Анализ возможности радиоастрономических наблюдений пинчевых токовых слоев в структуре локального источника
3.7 Определение параметров пинчевых токовых слоев по характеристикам радиоизлучения
3.8 Сопоставление с наблюдениями
4 Динамические процессы в космических средах с анизо-
тропным давлением плазмы
4.1 Анизотропная МГД и вводные замечания
4.2 Пересоединение магнитных силовых линий в нейтральном токовом слое при наличии малой добавки горячих анизотропных ионов
4.3 МГД-неустойчивости в плоскослоистой атмосфере с анизотропным давлением плазмы
4.4 Влияние температурной анизотропии
плазмы на неустойчивость Кельвина - Гельмгольца гелиопаузы
5 Динамические эффекты в межзвездной среде
5.1 Введение
5.2 Основные уравнения
5.3 Равновесное состояние системы
5.4 Дисперсионное уравнение для малых
возмущений
5.5 Граница устойчивости и критический показатель Г

5.6 Поведение малых возмущений и влияние К Л на неустойчивость
5.7 Численные оценки
5.8 Решения для модельных профилей гравитационного потенциала
5.9 Полученные результаты
и заключительные замечания
Заключение
Приложение 1. Разработка и обоснование космических методов изучения динамических процессов на Солнце (миссия ’’ИнтерГелиос”)
Приложение
Литература

Решение для функции f(z) ищем в виде
f(z) = exp (qj ,
(1.3.9)
подставляя которое в (1.3.6) и (1.3.7) получим характеристическое уравнение исследуемой системы (см. приложение В и таблицу в [38], где представлены возможные частные случаи характеристического уравнения и соответствующий порядок уравнений) [36, 38, 40]
где qk — корни уравнения (1.3.10): qk = qk(v,vm,£x,ey,n).
Характеристическое уравнение (1.3.10) описывает поведение возмущений малой амплитуды в неоднородной атмосфере с учетом вязкостей и и ит, и при произвольном соотношении между длиной волны возмущения Л = 2п/к и масштабом неоднородности Н. Для получения дисперсионного уравнения и исследования неустойчивости малых возмущений это уравнение необходимо дополнить граничными условиями.
в) Граничные условия и дисперсионное уравнение.
Предположим, что атмосфера ограничена в плоскости z = 0 твердой границей. Тогда условия прилипания и непротекания вещества через нижнюю границу дают (см. уравнения в приложении А в [38]):

Ф(д) = L(q)G(q) - P(q)M(q) = £ atqk = 0 (1.3.10)
Общее решение имеет вид
(1.3.11)
(1.3.12)
Vy(0) — 0 £х£у (у + (0)
Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Кабанов, Артем Анатольевич
2012