Определение нормального поля с использованием условия Бровара

  • Автор:
  • Специальность ВАК РФ: 25.00.32
  • Научная степень: Кандидатская
  • Год защиты: 2008
  • Место защиты: Москва
  • Количество страниц: 148 с. : ил.
  • бесплатно скачать автореферат
  • Стоимость: 230 руб.
Титульный лист Определение нормального поля с использованием условия Бровара
Оглавление Определение нормального поля с использованием условия Бровара
Содержание Определение нормального поля с использованием условия Бровара
1 Способы задания нормального поля
1.1 Нормальная Земля как фигура равновесия вращающейся жидкости.
1.2 Использование ряда Лапласа.
1.3 Нормальное поле как поле уровенного эллипсоида.
7 I
1.4 Представление нормального поля точечными массами.
1.5 Критерии выбора нормального поля.
2 Потенциал притяжения эллипсоида вращения.
2.1 Потенциал притяжения эллипсоида вращения.
2.2 Системы координат сжатого эллипсоида вращения и потенциал однородного эллипсоида в этой системе
2.3 Потенциал притяжения уровенного эллипсоида вращения
2.4 Определение стоксовых постоянных эллипсоида вращения.
3 Потенциал силы тяжести уровенного эллипсоида.
3.1 Потенциал силы тяжести уровенного эллипсоида.
3.2 Сила тяжести уровенного эллипсоида.
3.3 Соотношения между параметрами уровенного эллипсоида
3.4 Поле силы тяжести уровенного эллипсоида на больших расстояниях от Земли
.
4 Применение интеграла Дирихле для выбора нормального поля в сферическом приближении
4.1 Выражение интеграла Дирихле дня аномального потенциала в сферическом приближении
4.2 Оценка интеграла для нормального поля уровенного эллипсоида.
4.3 Интеграл Дирихле для дипольного представления нормального поля.
4.4 Сравнение моделей нормального поля, соответствующих условию Бровара
4.5 Модели нормального поля, основанные на первичных фундаментальных постоянных.
4.6 Об определении общего земного эллипсоида
4.7 Сила тяжести оптимальной модели Земли.
5 Оценка влияния рельефа на величину интеграла 1
5.1 Выражение интеграла Дирихле для реальной поверхности Земли
5.2 Описание модели .
5.3 Ошибка представительства высот физической поверхности Земли.
5.4 Представление рельефа физической поверхности Земли рядом сферических функций
5.5 Оценивание поправки А1.
Заключение
Литература


Однако существует известный произвол в выборе четвертого параметра. Эллипсоид обычно подбирают так, чтобы его поверхность была близка к поверхности геоида. Г0. Тогда нормальное поле будет задано постоянными
СМ, 0Д С, О, . Вовторых, можно под тем или иным геометрическим условием, положив, например, объем эллипсоида равным объему геоида найти большую полуось а0 общего земного эллипсоида. ОМ,САпС,Ф,а0. В доспутниковую эпоху вместо ОМ использовали экваториальную силу тяжести ус, а вместо . Г,,0,се или Р, т. Причем, как показано в , при фиксированных значениях уе и а нормальная сила тяжести на поверхности уровенного эллипсоида практически не зависит от величины полуоси а0. Поэтому можно считать при определении аномального поля полуось а0 такой, что будет выполнено условие 8, т. Однако для решения геометрических задач геодезии необходимо определить полуось эллипсоида и его положение в теле Земли. Это обстоятельство отмечено также в 7. Л при изменении экваториальной постоянной нормальная сила тяжести на эллипсоиде ощутимо изменяется даже в локальной обласги . Поверхность уровенного эллипсоида не совпадает с поверхностью нормального
сфероида. Так, отклонения уровенной поверхности V И0 потенциала 7 при от эллипсоида и ио носят волнообразный характер эти поверхности пересекаются на широтах и . Максимальное поднятие сфероида над эллипсоидом, равное 5, м, приходится на широту . В областях 0 р и р сфероид расположен ниже эллипсоида, причем на полюсах это понижение максимально и составляет 3, м, а на экваторе 1, м .

Рекомендуемые диссертации данного раздела