Тонкая структура и внутренние термогидродинамические процессы конвективного пограничного слоя атмосферы

  • Автор:
  • Специальность ВАК РФ: 25.00.29
  • Научная степень: Докторская
  • Год защиты: 2002
  • Место защиты: Москва
  • Количество страниц: 312 с. : ил
  • Стоимость: 230 руб.
Титульный лист Тонкая структура и внутренние термогидродинамические процессы конвективного пограничного слоя атмосферы
Оглавление Тонкая структура и внутренние термогидродинамические процессы конвективного пограничного слоя атмосферы
Содержание Тонкая структура и внутренние термогидродинамические процессы конвективного пограничного слоя атмосферы
Введение. Глава 1. Зависимость предельного радиуса композитной капли и внутреннего радиуса ядра от исходных размеров сухого кристалла растворимого вещества
. Равновесное давление пара над композитной каплей раствора. АтмосЬеоная дымка как аэрозольное образование
. V V V Дм X V А А А V А V А А X V А X А А А А А А А А А АХ а. Глава 2. Автомодельные режимы распространения конвективного фронта

Уравнение состояния в форме 2. Вульфсон А. Величина см, соответствующая концентрации насыщенного раствора, известна из таблиц растворения, см. Величины и можно определить по прямым измерениям осмотического давления п или известным значениям осмотического коэффициента. Сопоставление экспериментальных данных Дытнерский Ю. И. с соотношением 2. Вульфсон А. Н. а. Согласно этой работе для насыщенного раствора при гС, с параметрами сда0. МПа величина С 3. Заметим, что хотя 2. Iсж 0. В природных условиях вода может испаряться из раствора, образуя водяной пар. При этом газовую смесь сухого воздуха и водяного пара также можно интерпретировать как раствор.


Введение. Глава 1. Зависимость предельного радиуса композитной капли и внутреннего радиуса ядра от исходных размеров сухого кристалла растворимого вещества
. Равновесное давление пара над композитной каплей раствора. АтмосЬеоная дымка как аэрозольное образование
. V V V Дм X V А А А V А V А А X V А X А А А А А А А А А АХ а. Глава 2. Автомодельные режимы распространения конвективного фронта

Уравнение состояния в форме 2. Вульфсон А. Величина см, соответствующая концентрации насыщенного раствора, известна из таблиц растворения, см. Величины и можно определить по прямым измерениям осмотического давления п или известным значениям осмотического коэффициента. Сопоставление экспериментальных данных Дытнерский Ю. И. с соотношением 2. Вульфсон А. Н. а. Согласно этой работе для насыщенного раствора при гС, с параметрами сда0. МПа величина С 3. Заметим, что хотя 2. Iсж 0. В природных условиях вода может испаряться из раствора, образуя водяной пар. При этом газовую смесь сухого воздуха и водяного пара также можно интерпретировать как раствор. Е удельный объем и давление водяного пара Як. Я М,. Уравнения состояния 1. Рис. Графики зависимости осмотического давления к , выраженного в МПа, от концентрации раствора с, выраженной в мольных долях, при фиксированной температуре С. Сплошная линия соответствует экспериментальным данным Дытнерский Ю. И. . Линия с длинными штрихами соответствует линеаризованном уравнению 2. Линия с короткими штрихами соответствует уравнению 2.

Рекомендуемые диссертации данного раздела