Теория и моделирование распространения придонных вод в море

  • автор:
  • специальность ВАК РФ: 25.00.28
  • научная степень: Докторская
  • год, место защиты: 2001, Санкт-Петербург
  • количество страниц: 297 с. : ил
  • автореферат: нет
  • стоимость: 240,00 руб.
  • нашли дешевле: сделаем скидку
  • формат: PDF + TXT (текстовый слой)
pdftxt

действует скидка от количества
2 диссертации по 223 руб.
3, 4 диссертации по 216 руб.
5, 6 диссертаций по 204 руб.
7 и более диссертаций по 192 руб.
Титульный лист Теория и моделирование распространения придонных вод в море
Оглавление Теория и моделирование распространения придонных вод в море
Содержание Теория и моделирование распространения придонных вод в море
Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления
Эволюция возмущения придонного поля плотности 
2. Так как по условию 1 , то согласно уравнениям 1. Вторая составляющая давления, обусловленная конвергенцией силы тяжести на нижней границе линзы, расположенной на расстоянии г, от дна будет описываться аналогичными уравнениями. Используя полученные уравнения 1. Р
1. Как следует из данного уравнения, давление под широкой линзой в присутствии дна практически не меняется по вертикали и отличается от гидростатическою на величину последнего слагаемого в ггравой части уравнения. Вертикальное распределение давления в пределах линзы получается из уравнений 1. В данном уравнении, которое получено при сохранении двух членов ряда Тейлора при разложении корня, вертикальный градиент давления отличается от гидростатического лишь на величину постоянного слагаемого в его правой части. Для широкой линзы величина этого слагаемого незначительна. Таким образом, можно отметить, что под влиянием дна вер гикал ьное распределение давления становится близким гидростатическому.


Эволюция возмущения придонного поля плотности
2. Так как по условию 1 , то согласно уравнениям 1. Вторая составляющая давления, обусловленная конвергенцией силы тяжести на нижней границе линзы, расположенной на расстоянии г, от дна будет описываться аналогичными уравнениями. Используя полученные уравнения 1. Р
1. Как следует из данного уравнения, давление под широкой линзой в присутствии дна практически не меняется по вертикали и отличается от гидростатическою на величину последнего слагаемого в ггравой части уравнения. Вертикальное распределение давления в пределах линзы получается из уравнений 1. В данном уравнении, которое получено при сохранении двух членов ряда Тейлора при разложении корня, вертикальный градиент давления отличается от гидростатического лишь на величину постоянного слагаемого в его правой части. Для широкой линзы величина этого слагаемого незначительна. Таким образом, можно отметить, что под влиянием дна вер гикал ьное распределение давления становится близким гидростатическому. В отличии от случая с безграничной областью здесь давление в направлении от верхней границы к нижней меняется от 0 до 2г0.
Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Никифоров, Сергей Львович
2006