Влияние диссипации энергии в волне напряжений на параметры распределения грансостава в отдельных зонах взрывного разрушения горных пород

1. АНАЛИТИЧЕСКИЙ ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ, ЗАДАЧИ ИССЛЕДОВАНИЯ
1.1 Формирование грапсостлва при взрыве ВВ с различными
ДЕТОНАЦИОННЫМИ ХАРАКТЕРИСТИКАМИ8
1.1.1 Зона дробления
1.1.2 Зона трещинообразования.
1.1.3 Зона откола.
1.2 ВЛИЯНИЕ КОНТУРНОЙ ТРЕЩИНЫ НА ГРАНУЛОМЕТРИЧЕСКИЙ СОСТАВ РАЗРУШЕПНОЙ ГОРНОЙ МАССЫ
1.2.1 Основные методы контурного взрывания
1.2.2 Разновидности контурного взрывания
1.2.3 Повышение точности расположения контурных зарядов.
1.3 Методы расчта энергии диссипации при распространении волн
НАПРЯЖЕНИЙ
2. ПРЕЛОМЛЕНИЕ ДЕТОНАЦИОННЫХ ВОЛН В ОКРУЖАЮЩУЮ СРЕДУ.
2.1 Физические процессы при преломлении детонационных волн в. окружающую среду
2.3 О разрушающих нагрузках в горных породах, создаваемых взрывом.
2.4 ВЫВОДЫ НО ГЛАВЕ 2.
3. ЭНЕРГИЯ ДИССИПАЦИИ ПРИ РАСПРОСТРАНЕНИИ ВОЛН НАПРЯЖЕНИЙ
3.1 Расчт энергии диссипации на различных расстояниях от заряда
3.2 Выводы по главе 3.
з
4. ПРИМЕНЕНИЕ КОНТУРНОГО ТРЕЩИНООБРАЗОВАНИЯ ДЛЯ ОПТИМИЗАЦИИ ФОРМИРУЮЩЕГОСЯ ГРАНУЛОМЕТРИЧЕСКОГО
СОСТАВА.
4.1 Технология контурного взрывания.
4.2 Параметры контурного взрывания
4.2.1 Расчет основных параметров контурного взрывания.
4.2.2 Выбор оптимального расстояния между контурными скважинами.
4.2.3 Конструкция заряда и взрывчатые вещества для контурного взрывания.
4.2.4 Интервал замедления.
4.3 Экспериментальное исследование влияния контурной трещины на гранулометрический состав
4.4 Выводы по главе 4
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ


Гранулометрический состав канифоли в результате статического дробления при сг 2,ШПа и Аи 3, представленный а в спрямляющих координатах распределения Вейбулла левая шкала и логнормального распределения правая шкала б в виде плотности функции распределения осколков. В , получено, что разрушение при взрыве начинается на некоторой распространяющейся от центра сферической поверхности, названной фронтом дробления. Последнее свидетельствует о том, что на фронте дробления происходит расчленение среды множеством трещин, т. Однако механизм разрушения среды на динамическом фронте дробления не остается постоянным. Вблизи расстояний г 8И0ао, где а0 радиус заряда, происходит смена механизма разрушения на больших расстояниях материал разрушается путем отрыва, на меньших путем сдвига. Указанная граница практически совпадает с тем расстоянием, начиная с которого происходит изменение закона затухания среднего размера куска. Кроме того, разрушение, имеющее место на динамическом фронте дробления, не является, окончательным. За фронтом дробления среда не покоится, а продолжает двигаться от центра взрыва и деформироваться, в течение некоторого времени. Относительное влияние этогодополнительного деформирования возрастает помере приближения, к центру взрыва. На рис. Это протекающее за фронтом дробления деформирование уже нарушенной среды происходит в условиях всестороннего сжатия и приводит к дополнительному вторичному разрушению. Таким образом, вторичное разрушение происходит одновременно во всем объеме движущейся среды, ограниченном фронтом дробления. Рис. ЗГрафик максимальных сдвиговых деформаций 1 деформаций на фронте квазистатическому процессу в том смысле, дробления 2.