Влияние стратификации ветра и температуры на параметры прямых и рассеянных звуковых волн в пограничном слое атмосферы

  • автор:
  • специальность ВАК РФ: 04.00.23
  • научная степень: Кандидатская
  • год, место защиты: 1999, Томск
  • количество страниц: 167 с. : ил.
  • бесплатно скачать автореферат
  • стоимость: 240,00 руб.
  • нашли дешевле: сделаем скидку
  • формат: PDF + TXT (текстовый слой)
pdftxt

действует скидка от количества
2 диссертации по 223 руб.
3, 4 диссертации по 216 руб.
5, 6 диссертаций по 204 руб.
7 и более диссертаций по 192 руб.
Титульный лист Влияние стратификации ветра и температуры на параметры прямых и рассеянных звуковых волн в пограничном слое атмосферы
Оглавление Влияние стратификации ветра и температуры на параметры прямых и рассеянных звуковых волн в пограничном слое атмосферы
Содержание Влияние стратификации ветра и температуры на параметры прямых и рассеянных звуковых волн в пограничном слое атмосферы
Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления
ГЛАВА 1. ВЛИЯНИЕ СТРАТИФИКАЦИИ ВЕТРА И ТЕМПЕРАТУРЫ НА ПАРАМЕТРЫ ГЕОМЕТРИИ АКУСТИЧЕСКОГО ЗОНДИРОВАНИЯ
АТМОСФЕРЫ
§1.1. Основные соотношения геометрической акустики неоднородной
движущейся среды (обзор)
§1.2. Система лучевых уравнений в случае акустического зондирования
атмосферы и методология ее решения
§1.3. Рефракционные формулы при моностатическом зондировании
§1.4. Рефракционные формулы при бистатическом зондировании
§1.5. Точностные характеристики рефракционных формул
§1.6. Выводы
ГЛАВА 2. ЭФФЕКТ ДОПЛЕРА В ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ АКУСТИКЕ
НЕОДНОРОДНОЙ ДВИЖУЩЕЙСЯ СРЕДЫ
§2.1. Общее решение
§2.2. Формула для акустического эффекта Доплера в трехмерно-неоднородной движущейся среде
§2.3. Случай стратифицированной среды
§2.4. Поперечный эффект Доплера в акустике движущихся сред
§2.5. Известные формулы для описания эффекта Доплера в акустике
§2.6. Выводы
ГЛАВА 3. ВЛИЯНИЕ СТРАТИФИКАЦИИ ВЕТРА И ТЕМПЕРАТУРЫ ПРИ ИЗМЕРЕНИЯХ ДОПЛЕРОВСКОГО СДВИГА ЧАСТОТЫ И РАЗНОСТИ ФАЗ СИГНАЛОВ В СИСТЕМАХ АКУСТИЧЕСКОГО ЗОНДИРОВАНИЯ
АТМОСФЕРЫ
§3.1. Формулы для оценивания рефракционных ошибок измерений скорости
ветра в доплеровских акустических локаторах
§3.2. Численные оценки рефракционных ошибок измерений скорости ветра
в доплеровских акустических локаторах

§3.3. Физические возможности определения угла прихода звуковой волны методом фазовой пеленгации в случае движения источника в неоднородной движущейся среде
§3.4. Алгоритмы восстановления профилей скорости ветра и температуры при зондировании по углу прихода акустического сигнала (случай
фазовой пеленгации)
§3.5. Выводы
ГЛАВА 4. УЧЕТ ВЛИЯНИЯ СТРАТИФИКАЦИИ ВЕТРА Й ТЕМПЕРАТУРЫ НА ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЗВУКОВОЙ ВОЛНЫ В
ПРИЗЕМНОЙ АТМОСФЕРЕ
§4.1. Основные физические явления, приводящие к ослаблению
интенсивности звуковой волны в атмосфере (обзор)
§4.2. Алгоритм расчета звуковых давлений при прямом распространении
волны
§4.3. Алгоритм расчета звуковых давлений в зоне акустической тени
§4.4. Программный комплекс “Акустика открытых пространств”
§4.5. Экспериментальные результаты полевых испытаний программного
комплекса “Акустика открытых пространств” на трассах до 6 км
§4.6. Количественные оценки влияния профилей скорости ветра и температуры на ослабление звуковых волн при дальнем приземном
распространении в атмосфере
§4.7. Определение структурной постоянной акустического показателя
преломления в пограничном слое атмосферы по измерениям звукового
давления в зоне тени
§4.8. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

- 3 -В 1970 — 1980 гг. появление и последующее быстрое развитие акустического и радиоакустического зондирования пограничного слоя атмосферы привело к резкому возрастанию интереса к звуковым волнам в атмосфере. Современные радиофизические методы, основанные на эффектах взаимодействия электромагнитных или звуковых волн со средой распространения, играют исключительно важную роль в дистанционных исследованиях различных природных сред. Дополнительный интерес к звуковым волнам в атмосфере был также вызван в связи с необходимостью решения все нарастающей проблемы техногенного общества, связанной с шумовым загрязнением атмосферы. Вследствие этого появились новые задачи, в которых требовалось рассматривать распространение звуковых волн в атмосфере.
Главной особенностью атмосферы с точки зрения распространения звуковых волн является наличие в ней заметных по сравнению со скоростью звука неоднородных движений воздушной среды, воспринимаемых как ветер. Ветер в атмосфере приводит не только к количественным, но и к качественным изменениям пространственно-временной структуры звукового поля. Кроме как в упомянутых задачах, влияние ветра необходимо учитывать при пеленгации источников звука, при прогнозе ослабления звуковой волны в атмосфере, при оценивании слышимости звукового вещания на большие расстояния, при распознавании источника по регистрируемым от него акустическим сигналам. Большинство практических задач акустики движущихся сред до сих пор решаются исключительно в рамках лучевой теории, что связано с физической наглядностью и хорошо проработанной методологией применения последней. Поскольку область применимости геометрической оптики (акустики) ограничена, в 1980-е годы начала развиваться волновая теория для звука в неоднородных движущихся средах.
При распространении высокочастотного звука в атмосфере, начиная с частот в несколько сотен герц, ее среднее состояние, характеризуемое усредненными значениями метеорологических параметров, мало меняется на протяжении длины волны звука. На фоне этого медленного изменения состояния атмосферы обычно имеют место более быстрые и малые по амплитуде турбулентные флуктуации, но они вызывают вторичные эффекты в звуковой волне, которые можно анализировать отдельно. Основные черты распространения звука в атмосфере определяются медленными пространственно-временными изменениями ее параметров

гд = с1/(Х£а’ - 1ба*) + г0, хд = (гд - г0) (1/зт* + 1/зт* )/с0 ,
х0 = (*<? ~ 2о) 1ёаи. Уд = 2д - 2о) Рд. Рп = Рд + к,

вт 60 = Оа* - кйа*) вт’/соэрд и эт* п = (1 + tg2а* _п + tg2 рд)
-1/2
Рис. 1.4. Проекция лучевой траектории распространения звука на ортогональные плоскости при бистатической геометрии зондирования: сплошная линия - с учетом рефракции, прерывистая - без ее учета.
И - передающая антенна акустического локатора. П - приемная
Окончательные формулы применительно к этому случаю получены: для смещения центра рассеивающего объема по высоте

(д0 - г0) а* - tg а* + е2),
(1.43)

е2 = Ат (г0)
и ССП
.ЬШ 4* эш £и)
+ Ли*(гд)

( 2 * о * Бес а„ зес а
Г + т
( 5т£и

(зти яЦп) с0 для смещения центра рассеивающего объема по горизонтальным координатам
Ах'д ~ Аг'д tg а*и + (г0 - г0) ех , (1.44)
Глава
Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления

Рекомендуемые диссертации данного раздела