Особенности отклика полей солнечной ультрафиолетовой радиации в атмосфере на различные возмущения ее газового и аэрозольного состава

  • автор:
  • специальность ВАК РФ: 04.00.23
  • научная степень: Кандидатская
  • год, место защиты: 2000, Москва
  • количество страниц: 210 с. : ил.
  • бесплатно скачать автореферат
  • стоимость: 240,00 руб.
  • нашли дешевле: сделаем скидку
  • формат: PDF + TXT (текстовый слой)
pdftxt

действует скидка от количества
2 диссертации по 223 руб.
3, 4 диссертации по 216 руб.
5, 6 диссертаций по 204 руб.
7 и более диссертаций по 192 руб.
Титульный лист Особенности отклика полей солнечной ультрафиолетовой радиации в атмосфере на различные возмущения ее газового и аэрозольного состава
Оглавление Особенности отклика полей солнечной ультрафиолетовой радиации в атмосфере на различные возмущения ее газового и аэрозольного состава
Содержание Особенности отклика полей солнечной ультрафиолетовой радиации в атмосфере на различные возмущения ее газового и аэрозольного состава
Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления
В 1. Современное состояние исследований структуры полей солнечной ультрафиолетовой радиации в атмосфере.
В 2. Цель и основные сведения о диссертационной работе.
Глава 1. Разработка методики расчета структуры полей солнечной УФ радиации в атмосфере.
1.1. Постановка задачи расчета структуры полей солнечной УФ радиации в атмосфере.
1.2. Метод последовательных порядков рассеяния. Расчет полей энергетической яркости солнечной УФ радиации в атмосфере.
1.3. Дельта-метод Эддингтона. Схема расчета полей компонент потока солнечной УФ радиации в условиях безоблачной атмосферы.
1.4. Методика расчета переноса УФ радиации через разорванную облачность.
Глава 2. Структура полей солнечной УФ радиации в атмосфере в невозмущенных условиях.
2.1. Комплекс взаимосогласованных численных моделей, предназначенный для расчета полей солнечной УФ радиации в атмосфере.
2.2. Результаты верификации разработанного в диссертации комплекса численных моделей атмосферы с данными других авторов.
2.3. Структура полей солнечной УФ радиации в атмосфере в невозмущенных (фоновых) условиях. Эффективные слои рассеяния.
2.4. Выводы.
Глава 3. Отклик полей солнечной УФ радиации в атмосфере на различные сценарии возмущения ее радиационноактивных составляющих.
3.1. Вертикальная структура полей рассеянной УФ радиации в атмосфере. Слои эффективного возмущения.

3.2. Влияние полетов стратосферной авиации на структуру полей солнечной УФ радиации в атмосфере.
3.2.1. Сценарий возмущения атмосферного озона полетами стратосферной авиации.
3.2.2. Отклик полей УФ радиации на возмущение флотом стратосферной авиации состава атмосферы.
3.2.3. Последствия разрушения атмосферного озона флотом стратосферной авиации с точки зрения биологическое воздействие УФ радиации.
3.2.4. Выводы.
3.3. Воздействие загрязнения атмосферы продуктами сгорания ракетного топлива на структуру полей солнечной УФ радиации.
3.3.1. Сценарий возмущения пространственного распределения атмосферного озона.
3.3.2. Отклик полей солнечной УФ радиации в атмосфере.
3.3.3. Выводы.
3.4. Отклик полей солнечной УФ радиации в атмосфере на извержения вулканов.
3.4.1. Извержения вулканов и образование аномалий в озонном слое Земли.
3.4.2. Сценарий возмущения пространственного распределения атмосферного озона и аэрозоля.
5.4.3. Отклик полей солнечной УФ радиации в атмосфере.
3.4.4. Выводы.
3.5. Антарктическая озонная “дыра”.
3.5.1. Изменения, возникающие в структуре полей солнечной УФ радиации в атмосфере.
3.5.2. Структура полей солнечной УФ радиации в атмосфере в области антарктической озонной “дыры”.
3.5.3. Выводы.
3.6. Отклик полей солнечной УФ радиации на присутствие в атмосфере полей разорванной облачности.
3.6.1. Сценарии возмущения оптических характеристик атмосферы полями разорванной облачности.
3.6.2. Отклик полей солнечной УФ радиации в атмосфере.
3.6.2. Выводы.

3.7. Один из примеров влияния тонкой структуры пространственного распределения атмосферного аэрозоля на структуру полей солнечной УФ радиации в атмосфере.
3.7.1. Инверсные аэрозольные слои и поля солнечной УФ радиации.
3.7.2. Выводы.
4. Заключение.
5. Список литературы.
6. Приложения.
6.1. Приложение к параграфу 2.2. Примеры взаимной верификации расчетов, выполненных на основе различных численных методов - Дельта-метода Эддингтона и метода последовательных порядков рассеяния.
6.2. Приложение к параграфу 2.3. Значения доз поражения эритемы, ДНК и растительности в северном и южном полушариях в фоновых условиях.
6.3. Приложение к параграфу 3.2. Влияние полетов стратосферной авиации на структуру радиационных полей в атмосфере.
6.4. Приложение к параграфу 3.4.3. Изменения в структуре полей солнечной УФ радиации, возникающие в результате извержений вулканов.
6.5. Приложение к параграфу 3.5.2. Изменение структуры полей солнечной УФ радиации в области антарктической озонной дыры.
6.6. Приложение к параграфу 3.6.2. Поля разорванной облачности и изменения в структуре полей солнечной УФ радиации в атмосфере.

( 29498.1 255.4 ) Ы(г)
ется как Ыр = ( 64.328 + — 2 + ;гу-J 2 547) * )ы» > Где длина волны А выражена в
мкм, N т(г) - концентрация молекул воздуха в смг.
Параметр размера частицы а, часто называемый параметром Ми, равен
а = , где г - радиус частицы, X - длина волны падающего излучения. Для от-
дельной частицы индикатриса рассеяния имеет вид р{г,&) = о т

2 ла{г)
где Э, и 52 - функции аргумента в, заданные рядами Ми:
п(п + ) " с19 " &тЭУ 2 «(и + 1)ч " бш# " с19

Р„ - присоединенный полином Лежандра, зп и Ьп - коэффициенты, являющиеся функциями длины волны X, размера частиц г и комплексного показателя преломления частицы т, Э,’ - число, комплексно сопряженное с Э,
Коэффициенты рассеяния и ослабления равны, соответственно,
-А-=Л£(2« + 1)к+ 0-1.1), £м1 = А(2/? + 1)Ре(а„+йп). (1.1.2).
ш (X п=1 ЯГ ОС п=-]
Число членов в рядах (1.1.1) и (1.1.2), которыми нельзя пренебрегать, приблизительно равно 2а+3. Индикатриса рассеяния р(г,Э) может быть преобразова-

на аналитическим путем в ряд по полиномам Лежандра типа р{0) = ДР(соэ9) с
тем же числом членов 2а+3.
Пусть распределение частиц по размерам задано функцией п(г). Тогда пол-

ное число частиц N будет равно N = п{г)с1г. Коэффициенты рассеяния и ослабле-

ния для системы частиц имеют вид
со со
°;«ш = (1-1-3), о-а, = аа,(г)п(/), (1.1.4),

где <т5сай(г) и сгех((г) - коэффициенты рассеяния и ослабления излучения для одной частицы, определенные формулами (1.1.1) и (1.1.2).
Индикатриса рассеяния системы частиц получается из индикатрисы рассеяния одной частицы следующим образом:
Вы всегда можете написать нам и мы предоставим оригиналы страниц диссертации для ознакомления

Рекомендуемые диссертации данного раздела